关系在 V 中也是一个具体的集合。比如自然数集上的＜关系，就是 ω 上的一个二元关系，ω×ω 的一个子集。为什么这样说呢？
首先，此处的 ω×ω 不是序数运算，而是笛卡尔积，之所以这样叫是因为这个集合的元素都是形如 ＜n,m＞ 的有序对，其中n和m都是自然数，像极了笛卡尔坐标。X×Y 即 X 和 Y 的元素所有可能的两两(有序)配对。
ω×ω 的一个子集：
{ ＜0,1＞ ，＜0,2＞ ，＜0,3＞ ，……
＜1,2＞ ，＜1,3＞ ，＜1,4＞ ，……
＜2,3＞ ，＜2,4＞ ，＜2,5＞ ，……
……} 就表达了自然数之间的＜关系，因为 2＜5，所以 ＜2,5＞ 在其中。因为不存在 5＜2，所以＜5,2＞不在其中，就这么简单直观。
而＜关系还是 ω 上的一个良序关系，即可以将 ω 中的元素排成有起点的一列：0,1,2,3,……，而这个序列的长度是 ω ，则称 (ω,＜) 的序型是 ω 。表示 ω 依照 ＜ 形成的结构是一个长度为 ω 的序列。
自然，ω 上还存在其它良序关系，比如可以排成 1,2,3,……,0；长度为 ω+1，因为其中的0排在ω个元素之后。
亦或者将奇数放在前面，偶数放在后面，就形成了一个 ω+ω 长的序列。
如此，对 ω×ω 取幂集，就可以得到 ω 上的所有二元关系，因为选择公理 P(ω×ω) 有基数 a，就可以利用【五】得到 P(ω×ω) 的一个子集，即 ω 上所有良序关系，从而得到 (ω,E) 的集合，它们的序型都是可数序数。再用【五】来得到所有可数序数的集合，即最小的不可数序数——阿列夫1。
因为对任意整数 z，我们都可以取两个自然数 n,m，使得 n-m=z，比如负数 -2=7-9，我们就可以适当的定义一个 ω×ω 的一个子集 Z 和其上的关系，以至于能够模拟整数域。
而因为任意有理数都可以表示为两个整数之比，即 a/b，我们也可以适当的定义 Z×Z 的一个子集 Q 和其上的关系，以至于能够模拟有理数域。
引用戴德金分割，我们也可以适当的定义 P(Q)×P(Q) 的一个子集 R 和其上的关系，以至于能够模拟实数域。
而这之后的复数，因为可以简单的用 ＜a,b＞ 表示 a+bi ，我们就可以适当的定义 R×R 的一个子集和其上的关系，以至于能够模拟复数域。
主流数学的大厦就这样建成了。
P(ω) 会包含 ω 的所有子集，其中就包括了对任意 n 都有的{n}
P(P(ω)) 会包含 P(ω) 的所有子集，其中可以有 P(ω) 中元素 n,{m} 的集合，＜n,m＞
P(P(P(ω))) 会包含 P(P(ω)) 的所有子集，即那些 P(P(ω)) 中元素构成的集合，如 ＜n,m＞ 的集合，ω 上的二元关系，整数在此处显现。
以此类推，Q 就会在 ω 的 6 次取幂 P(P(P(P(P(P(ω)))))) 中存在。
而作为 P(Q) 的二元关系，实数域则会在 ω 的 10 次取幂中显现。
利用【五】得到 P(ω),P(P(ω)),P(P(P(ω))),…… 这样一个 ω 长的序列，再用并集公理得到的就是被称作【超结构】的囊括全体主流数学和物理宇宙的大全。
而这仅仅只是 V 显露的开始。
冯诺依曼宇宙可以说是一切宇宙的模板，它可以定义为一个层谱结构：
V_0 := {}
V_a+1 := P(V_a) ——V_a的幂集
由取幂依赖于前一个集合，所以对于极限序数a 并不能直接定义 V_a，比如 V_ω 不会是哪个集合的幂集，因为不存在 n+1=ω 。所以在极限序数处我们要修改定义
V_a := ∪{V_b：b∈a}，而这一并集也就直观上取了无限次幂集的内容。
最终 V := ∪{V_a：a∈绝对无限}
哥德尔宇宙与此类似
L_0 := {}
L_a+1 := D(L_a) ——L_a 在现阶段（在L_a+1构造出来之前，现有的大全就是L_a）使用参数可定义的子集的集合。因为公式只有可数个，而可引用的参数也只有 L_a 的基数个，所以并不会像 V_a+1 一样添加超越当前基数个的集合进来。但每一层构造都也因此是清晰明了的。
在极限序数的阶段同样
L_a := ∪{L_b：b∈a}，以及 L := ∪{L_a：a∈绝对无限}
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